что такое ожерелье антуана

Ожерелье Антуана

но при этом имеющего неодносвязное дополнение.

Построен Луи Антуаном в 1921 году.

Связанные понятия

В теории графов медианным графом называется неориентированный граф, в котором любые три вершины a, b, и c имеют единственную медиану — вершину m(a,b,c), которая принадлежит кратчайшим путям между каждой парой вершин a, b и c.

В теории графов графами Пэли (названы в честь Раймонда Пэли) называются плотные неориентированные графы, построенные из членов подходящего конечного поля путём соединения пар элементов, отличающихся на квадратичный вычет. Графы Пэли образуют бесконечное семейство конференсных графов, поскольку тесно связаны с бесконечным семейством симметричных конференсных матриц. Графы Пэли дают возможность применить теоретические средства теории графов в теории квадратичных вычетов и имеют интересные свойства.

В вычислительной геометрии известна задача об определении принадлежности точки многоугольнику. На плоскости даны многоугольник и точка. Требуется решить вопрос о принадлежности точки многоугольнику.

Полупростые модули (вполне приводимые модули) — общеалгебраические модули, которые можно легко восстановить по их частям. Кольцо, являющееся полупростым модулем над самим собой, называется артиновым полупростым кольцом. Важный пример полупростого кольца — групповое кольцо конечной группы над полем характеристики ноль. Структура полупростых колец описывается теоремой Веддербёрна — Артина: все такие кольца являются прямыми произведениями колец матриц.

Источник

СПЕКТРОСКОПИЯ РАДИОВОЛНОВЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ ЛОКАЛИЗОВАННЫХ ФОТОНОВ: ВЫХОД НА КВАНТОВО-НЕЛОКАЛЬНЫЕ БИОИНФОРМАЦИОННЫЕ ПРОЦЕССЫ

Общие принципы работы лазерной установки, демонстрирующей явление перехода оптических фотонов в радиоволны

Для целей ПЛР-спектроскопии был изготовилен специальный He-Ne лазер ( ) с генерацией двух ортогонально связанных по интенсивности, оптических мод, которые могут между собой взаимодействовать таким образом, что сумма их интенсивностей остается неизменной. При взаимодействии хотя бы одной моды с веществом, отраженное или рассеянное излучение от которого возвращается в оптический резонатор, происходит перераспределение интенсивности этих оптических мод по закону изменения поляризации, соответствующей новому состоянию после взаимодействия луча с динамическими микрополяризаторами, находящимися в сечении освещаемой площадки исследуемого вещества. Одна из мод лазера, при определенном режиме генерации, способна в процессе взаимодействия с веществом быть причиной излучения нашей установкой модулированных радиоволн широкого спектра, коррелированных с модуляциями в оптических модах излучения лазера. Эти модуляции зависят от вращательных колебаний микроструктурных компонентов (например, доменов кристаллов) исследуемых веществ и их оптической активности. Частотный интервал индуцированных радиоволн, в соответствии с теоретической моделью (см. ниже), лежит в диапазоне от 2 до 0. Максимум такого радиоизлучения располагается в районе 1 Мгц. Радиоволновой сигнал после детектирования подается на АЦП компьютера со специальной программой обработки. На выходе регистрируется фурье спектр радиоизлучения, характеризующий поляризационно-динамические свойства изучаемых веществ, с которыми взаимодействует один из лазерных лучей, а также спектральную память изучаемых веществ. Второй луч при этом возвращается в резонатор лазера для создания резонансного взаимодействия с атомными осцилляторами газовой смеси. Данный лазер способен также генерировать, кроме основной (оптической) частоты, радиоволны широкого диапазона длин волн. Причиной этого явления, как мы полагаем, является неупругое рассеяние и локализация света основной лазерной моды на системе неоднородностей зеркал резонатора лазера. Механизм локализации (локализация в неупругом канале рассеяния) подробно описан. В частности, выдвигается положение, что в резонаторе существует также и упруго рассеянный локализованный свет (см. теор. часть). Генерируемое лазером радиоволновое излучение способно “считывать информацию”, например, с препаратов ДНК (см. экспер. часть). Механизм “считывания” напоминает механизм обычного индуцированного излучения. Возможность “открывать и закрывать” лазерный резонатор позволяет локализовать или “записать” в нем собственные “спектры” различных тестируемых объектов. Радиоволновое излучение считывает и ретранслирует такие спектры. При этом был обнаружен эффект спектральной памяти: в течение определенного макроскопического времени воспроизводятся радиоволновые спектры объектов, отражающих луч обратно в резонатор и затем удаленных из зоны экспозиции. Так были зарегистрированы спектры ДНК и выявлена их высокая биологическая активность, вероятно, связанная с волновым типом переноса генетико-метаболической информации (см. экспер. часть).

Экспериментальная часть

ПЛР-спектроскопия минералов и биоструктур. Эффект спектральной памяти.

На Рис.1 представлена схема типичного эксперимента по записи ПЛР-спектра исследуемых веществ, например, кристаллических минералов.

На Рис.2 приведен ПЛР-спектр минерала аапофиллита. Стрелками указана область развертки спектра, приведенная на Рис.2а.

ниже приведено то же самое, но с увеличением (см. шкалу)

Рис.2а. Развертка Поляризационно-Лазерно-Радиоволнового (ПЛР) спектра минерала апофиллита.

Частота дискретизации сигнала 44 кГц. Развернуты области 1550-1660 Гц, 1660-1760 Гц, 1760-1860 Гц. Видно, что эти области спектра имеют изоморфную структуру с различающимися амплитудами. Такой вид спектральной модуляции можно назвать гетерочастотной модуляционной фрактализацией.

На Рис.3 представлен эксперимент с записью ПЛР-спектра (частота дискретизации сигнала – 22 кГц) живого зеленого листа проростка пшеницы и спектральной памятью на этот объект. До эксперимента, как и в случае со спектрами кристаллов турмалина и апофиллита, фиксировали фоновое радиоизлучение ПЛР-спектрометра, которое являлось типично шумовым, и амплитуда его экспоненциально снижается к 5000 Гц. Для живых листьев обнаруживаются характерные выраженные частотные области в районах 800-900Гц, 1700-1900Гц, 2400-2600Гц и 3600-3800Гц. После удаления проростков пшеницы ПЛР-спектрометр продолжает некоторое время генерировать радиоизлучение, характерное для листьев пшеницы. И в этом также проявляется спектральная ПЛР-память.

На Рис.4 представлены ПЛР-спектры высокополимерного препарата ДНК из зобной железы теленка (верхний спектр) и его спектрального «следа» на лазерных зеркалах (нижний спектр) после удаления препарата из зоны зондирующего лазерного пучка. Как и в случае минералов и листьев пшеницы, видна близость спектра препарата ДНК и спектра его «следа».

Биологическая активность ПЛР-спектров препаратов ДНК

Предваряя теоретико-физический анализ предложенной модели телепортации (см. ниже), выскажем несколько суждений относительно значимости этой проблемы для генетики и биологии в целом. В работах [5, 19] вопрос о квантовой нелокальности генома уже обсуждался. В настоящем исследовании эти идеи формализованы и поэтому более обоснованы. Биологические эксперименты, приведенные выше, можно предположительно толковать как демонстрацию переноса генетической информации от препаратов ДНК на биосистемы-реципиенты по механизму квантовой телепортации в пермиссивном варианте. Представляется, что квантовая нелокальность генетической (хромосомной) информации, как проявление ее тотальной распределенности (континуальности) в пространстве многоклеточных биосистем, является частным случаем. В действительности, в биосистемах, по крайней мере, шесть уровней нелокальности.

1-й уровень – организменный. Нелокальность здесь выражается в способности к регенерации, например у червей планарий. После разрезания таких червей любая часть их тела дает при регенерации целый организм. Иными словами, в этом случае отсутствует привязка общего пула генетической информации к какой-то части биосистемы. То же относится к вегетативному размножению растений.

2-й уровень – клеточный. Из каждой клетки, а не только из зиготы, можно вырастить целый организм. Для животных биосистем это затруднено, но возможно. Каждая клетка – потенциальный континуум организма.

3-й уровень – клеточно-ядерный. Энуклеация ядер из соматических и половых клеток с последующим введением в них других ядер не препятствует развитию нормального организма. Клонирование такого рода уже осуществляют на высших биосистемах, например, на овцах. Каждое клеточное ядро – также потенциальный континуум биосистемы. Локализации генетических потенций на каких-то отдельных клетках нет.

4-й уровень – молекулярный: рибосома «читает» информационную РНК не только по отдельным кодонам, но и всю ее целиком с учетом контекста, то есть нелокально, континуально.

5-й уровень – хромосомно-голографический. Геном обладает голографической памятью [26], а это типично распределенная (нелокальная) ассоциативная память. На этом и последующих уровнях нелокальность приобретает новое качество, дуалистический вещественно-волновой характер, поскольку голограммы как вещество «прочитываются» электромагнитными и/или акустическими полями, выносящими гено-волновую информацию за пределы вещества хромосом. На сцену выходит физическое поле или поля, как калибровочная, размечающая будущее пространство организма. Сюда же относится, видимо, голографическая память коры головного мозга, задающая ментальные, смысловые и образные пространства, калибрующие потенциальные действия высших биосистем. В этом реализуются социо-генетические процессы.

6-й уровень – квантовая нелокальность генома. До 6-го уровня нелокальность генетической информации реализуется в пространстве организма. 6-й уровень имеет особый характер и новое качество. Оно проявляется в рамках одной из форм квантовой нелокальности, а именно пермиссивной, постулируемой в данной работе. В этом случае нелокальность реализуется как по пространству биосистемы, так и по ее собственному, “сжимаемому” до нуля, времени. Мгновенно распространяемые такими способами гено-волновые программы, изоморфные вещественным, работают в организме «здесь и там одновременно», поэтому утрачивает смысл семантическая конструкция «сначала и потом». И это стратегический фактор, необычайно важное для многоклеточных биосистем эволюционное достижение. Миллиарды клеток организма должны «знать» друг о друге если не все, то очень многое, причем мгновенно. Без явления “волновой информационной мгновенности” гигантский многоклеточный континуум высших биосистем не способен целостно координировать метаболизм, свои физиологические и другие функции. Межклеточная диффузия сигнальных веществ и нервные процессы слишком инертны для этого. Даже если допустить, что в межклеточной передаче участвуют знаковые электромагнитные поля со световыми скоростями, что достаточно обосновано, то и этого недостаточно. Необходим механизм именно квантовой нелокальности, и он применим к генетическому аппарату, который может выступать как мгновенно распределенный квантовый (волновой) объект, изоморфный вещественным хромосомам [17, 18]. Используя нелокальность, генетический аппарат высших биосистем создает удивительное явление, когда в определенные моменты в “схлопнутом” пространстве-времени биосистемы «здесь и там», «сначала и потом» работают как неразрывность, обеспечивающая организмам суперкогерентность, информационную сверхизбыточность, сверхинформированность, связность и, как итог, целостность (выживаемость). Проявлением этого, например, служит способность к регенерации органов и тканей у низших организмов (гидры, черви, амфибии, ящерицы, ракообразные), способность, которая в значительной степени утрачена человеком. Но ее можно активировать, учитывая развиваемые нами принципы волновой самоорганизации биосистем. Иллюстрацией этого служит первое в мире успешное приживление имплантированных слепому человеку донорских тканей с восстановлением зрения [25]. В основу идеологии такой хирургической операции и регенеративных процессов были положены исследования [17, 18, 26].

Вместе с тем, теоретико-экспериментальные исследования здесь все еще носят начальный характер и нуждаются в физико-математическом осмыслении и развитии. Поэтому в последующей части данной работы мы приводим формализованную модель фотонно-радиоволновых процессов, порождаемых при взаимодействии лазерного пучка с веществом, процессов, которые в предположительном плане можно рассматривать как основу ПЛР-спектроскопии и как простейшую модель волновых информационных событий в хромосомах.

Теоретическая часть

Локализация света в упругом канале рассеяния. Возможность записи и считывания информации, локализованной в пространственно коррелированных неоднородных системах

В экспериментальной части данной работы мы привели результаты, свидетельствущие:

Эксперименты проводили в радиодиапазоне при помощи устройства (ПЛР-спектрометр), описанного выше.

Здесь мы предлагаем одну из возможных теоретических интерпретаций этих экспериментов. В основе наших построений лежат идеи теории локализации света в дисперсных пространственно скоррелированных системах.

Явление локализации света получило широкую известность с 1985 года после работы [1]. Сейчас это одна из наиболее динамично развивающихся областей физики, тесно переплетающаяся с такими “модными” проблемами как, например, квантовая телепортация, новые методы записи и считывания информации и т.д. [6,12,13].

Рис. 5. Схема эксперимента по наблюдению слабой локализации света.

Рис. 6. а) два способа прохождения фотоном петли на его траектории в условиях слабой локализации. б) разворот фотона между двумя частицами.

Рис.7. Ожерелье Антуана

Существует изящная математическая конструкция, которая, с одной стороны, очень похожа на то, что в физике называется линией или траекторией, а с другой стороны, ее топологическая размерность d действительно меньше единицы. Более того, d=0. Речь идет о т.н. цепочечном множестве Антуана [15]. Этот объект как нельзя лучше приспособлен и для описания процесса непрерывной генерации разномасштабных петель на траектории фотона.

Рис. 8. Антуановские кольца на траектории фотона

Возможен ли выход антуановского фотона в реальный мир? Узкий пик в направлении назад при рассеянии света дисперсной системой в условиях слабой локализации и есть не что иное как испускание антуановских фотонов, инициируемое светом.

Анализ ряда теории возмущений для фотонного пропагатора в системе частиц показывает, что имеются траектории, изоморфные множеству Антуана. Эти траектории, похожие

Рис. 9. Переплетение антуановских колец

Рис. 10. Структура пропагаторной линии антуановского кольца

Одним из объектов, где сильная перенормировка длины волны излучения в действительности возможна, является фрактальный кластер, состоящий из слабопоглощающих частиц-мономеров. Фрактальными называют гетерогенные системы, обладающие масштабной инвариантностью. Любой малый фрагмент системы при увеличении масштаба воспроизводит пространственную структуру всей системы. Фрактальным кластером (ФК) называют обычно агломерат микронных размеров, состоящий из нанометровых твердых частиц, удерживаемых вместе ван-дер-ваальсовскими силами. Фрактальные кластеры образуются либо в результате сильно неравновесной конденсации паров твердого вещества и последующей агрегации нанометровых частиц-мономеров, либо на начальной стадии процесса кристаллизации из растворов или расплавов.

Масштабная инвариантность кластера обусловливает сравнительно медленное спадание парных корреляций в расположении его частиц. Парная корреляционная функция устроена следующим образом

Р ис. 11. Удержание фотона между источником и детектором при упругом рассеянии на фрактальном кластере

Причиной перенормировки являются дальнодействующие корреляции в расположении частиц ФК, визуально выражающиеся в связности кластера и наличии в нем большого числа пустот. Это объясняется следующим образом. Пусть падающий на кластер фотон с длиной волны l порядка характерного размера кластера L улавливается какой-нибудь достаточно крупной полостью ФК (резонансной полостью). Это улавливание приводит к росту эффективной диэлектрической проницаемости кластера ( растет вблизи любого электромагнитного резонанса [16]). Возрастание иниции рует, в свою очередь, уменьшение длины волны фотона, т.к. .

Рис. 12. Физические причины удержания фотона

Фотон с перенормированной длиной волны находит другую полость, меньшего размера. Новое улавливание вновь стимулирует возрастание и новое уменьшение и т.д. В результате все полости кластера могут оказаться заполненными перенормированными фотонами, в том числе и теми, чья длина волны .

Соответствующий расчет приводит к следующему выражению для дифференциального сечения упругого рассеяния света кластером [8]:

(1)

Не меньшим сюрпризом выражения (1) для является сингулярность рассеяния вперед. Имея в виду связь

Рис. 13. Физические причины вынужденного излучения света, локализованного в кластере

Считывание и запись локализованного света

Этот эффект, совмещенный с вращательно-колебательными и поляризационными характеристиками изучаемых объектов, можно использовать для эффективного извлечения из объекта локализованных в нем его собственных возбуждений (его “спектра”). Рассмотрим схему, представленную на Рис. 1. В ней фигурирует лазер, описанный выше, и кристалл, чей спектр мы хотим “вытянуть” наружу. В конструкцию стандартного лазера внесено еще одно изменение. Из него удалена полупрозрачная пластинка, расположенная под углом Брюстера к оси лазера (назначение этой пластинки отсекать паразитный свет не основной поляризации). Это делается для того, чтобы не мешать свету, отраженному от кристалла и изменившему свою поляризацию в результате “вытаскивания” из кристалла локализованных фотонов, снова войти в резонатор и затем многократно повторить свой маршрут. Мы ожидаем, что эффективность “вытаскивания” локализованных фотонов, записавших информацию об объекте, в такой системе окажется достаточно высокой для его экспериментального наблюдения. Далее эти делокализованные фотоны могут снова локализоваться но уже в системе зеркал лазера. После этого мы убираем кристалл, но “спектр” его возбуждений, локализованный в лазере, как мы ожидаем, будет еще какое-то время себя проявлять. Система будет воспроизводить спектральную память об объекте, который уже выведен из области экспонирования. Роль кристалла может выполнять любая система, в которой возможна локализация поля. Например, это могут быть биологические объекты, в частности, генетические структуры, которые имеют фрактальную жидкокристаллическую упаковку. Вероятно, именно такого рода эффекты спектральной памяти наблюдались в наших экспериментах (см. выше).

Локализованный свет и проблемы квантовой телепортации

Как известно, любая волновая функция пары фотонов (фотон 2 и фотон 3), каждый из которых обладает двумя состояниями поляризации (горизонтальной поляризацией и вертикальной поляризацией ), можно разложить по четырем базисным состояниям (по так называемым состояниям Белла), которые образуют полную ортонормированную систему функций [22]

(2)

Состояние (в дальнейшем оно нас будет интересовать больше, чем остальные) обладает интересным свойством: при обнаружении одного из фотонов с определенной поляризацией поляризация другого оказывается противоположной.

Возможность экспериментально отличить одно из белловских состояний от других обеспечивается их различными симметриями. Из четырех состояний (2) первые три являются бозонными состояниями (их волновая функция не меняет знак при перестановке частиц 2 и 3). Последнее состояние — фермионное (при перестановке 2 и 3 знак волновой функции изменяется). Эта особенность состояния позволяет выделить его в ряде хорошо описанных в литературе экспериментов, использующих интерференцию двух специальным образом приготовленных световых пучков [3].

Как только она это обнаружит, немедленно фотон 3 переходит в начальное состояние фотона 1. Причина этого следующая. Наблюдение Алисой состояния означает, что при каком-то состоянии фотона 1 фотон 2 будет в противоположном по поляризации состоянии. Но поскольку фотоны 2 и 3 находятся также в состоянии , фотон 3 будет в состоянии, ортогональном состоянию 2, т.е. в состоянии фотона 1. Таким образом, происходит телепортация фотона 1 от Алисы к Бобу, независимо от расстояния между ними. Телепортация осуществляется мгновенно.

Правда, при такой телепортации поляризационное состояние телепортируемого фотона 1 Алисе неизвестно, т.к. фотон 1 смешивается с фотоном 2, образуя состояние .

Описанная процедура телепортации безупречна с точки зрения формализма квантовой механики. Тем не менее, физический смысл базисных состояний Белла остается неясным, так же как и нет полной ясности в разрешении парадокса Эйнштейна-Подольского-Розена (ЭПР-парадокс) [4], для описания которого эти состояния, собственно, и были введены. Как понять, что при измерении поляризации одного из фотонов, находящихся, например, в состоянии , поляризация другого мгновенно оказывается , несмотря на то, что их разделяет очень большое расстояние и любая информация относительно состояния второго сможет поступить к нам спустя вполне определенный промежуток времени.

Пары фотонов, описываемые состояниями (2) или их линейными комбинациями, называют обычно ЭПР-фотонами или перепутанными фотонами. До тех пор, пока мы не поймем физическую причину мгновенных корреляций в свойствах этих фотонов, мы не поймем физику телепортации, несмотря на всю безупречность логических построений.

Рис. 14. Схема эксперимента по считыванию, записи и хранению информации

Предположим теперь, что никакого фотона, рассеивающегося на частице нет. А есть “полость” между Алисой и Бобом, заполненная локализованным в ней фотоном. Алиса посылает в эту полость свой фотон. Этот фотон зацепляет по известному нам механизму локализованный фотон и предоставляет его Бобу. Таким образом, в результате действий Алисы, Боб немедленно получает некоторую информацию, правда неизвестно какую, поскольку многие свойства локализованного фотона никому неизвестны.

Противоречит ли телепортация основам специальной теории относительности, утверждающей, что скорость передачи информации не может превосходить скорость света? Очевидно, нет. В случае телепортации беннетовского типа [2, 3] мгновенно передается никому неизвестный сигнал. В рамках нашей модели вообще ничего не передается. Боб получает то, что уже находится рядом с ним, но до поры-до времени ему недоступно. Информация уже предсуществует. Алиса мгновенно “разрешает” Бобу взять ее. Поэтому такую модификацию квантовой телепортации (нелокальности) мы назвали пермиссивной (от английского “ permission ” – разрешение). Надо отметить также, что такая нелокальнсть распространяется, видимо, и дальше, поскольку в нашем случае фотоны, промодулированные объектом, мгновенно (нелокально) превращаются в радиоволны, хранящие “фотонную поляризационную информацию”. Возможно также, что в наших экспериментах зондирующие объект и интерферирующие встречные фотоны записывают динамичную поляризационную голограмму объекта, например ДНК, и превращают ее в биоактивную радиоволновую, изоморфную фотонной, голограмму.

Генерация радиоволн при неупругом рассеянии света

Физика рассматриваемого неупругого рассеяния очень проста. Мы установим основные его закономерности на примере неупругого рассеяния с возбуждением объемных и поверхностных плазмонов в малой металлической частице. Поверхностными плазмонами называют собственные электромагнитные моды мельчайших металлических частиц [16]. Они связаны с собственными колебаниями взаимодействующих через кулоновский потенциал электронов проводимости частицы. Эти моды проявляют себя как отчетливые резонансы в спектрах упругого рассеяния и поглощения света малыми металлическими частицами. Частоты поверхностных плазмонов в зависимости от концентрации электронов проводимости внутри частиц принадлежат границе видимого-УФ света и определяются следующей формулой

,

,

Рис. 15. Классическая схема неупругого рассеяния фотонов

(1),

Если энергии, сброшенной фотоном, хватит на возбуждение плазмонов , то

(2)

Как мы видим из анализа выражения (1), возможен только дискретный сброс энергии фотона, соответствующий возбуждению объемного и дипольного поверхностного плазмона. Это отражено присутствием дельта-функций Дирака в соответствующем выражении. Сечение процесса меньше сечения упругого рассеяния света частицей в раз.

Рис. 16. Предлагаемый механизм неупругого рассеяния фотонов

Дифференциальное сечение рассматриваемого процесса имеет вид

(3)

где и -единичные вектора поляризации и — сброшенная частота.

Между выражениями (2) и (3), несмотря на их внешнее сходство, имеется принципиальная разница. В рамках классического механизма возможен только дискретный сброс энергии падающего фотона, соответствующий возбуждению объемного (с частотой ) и дипольного поверхностного плазмонов (частота ) в частицах (любой другой сброс энергии запрещен фигурирующими в (1) -функциями). Что касается предлагаемого механизма, то красный сдвиг частоты падающего фотона может быть любым в интервале от 0 до . Если , результатом процесса является наблюдаемая экспериментально генерация радиоволн.

Процессы Рис. 16 при качественно объясняют повышенный фон радиоизлучения рассматриваемого лазера. Количественный расчет безусловно требует учета специфики системы.

1. Albada P. van, Lagendijk A., Observation of Weak Localization of Light in a Random Medium, Phys. Rev. Lett. 55, 1985, p. 2692-2695.

2. Bennet C.H., Brassard G., Crepeau C., Jossa R., Peres A., Wootters W.K., Teleporting and unknown quantum state via dual classical and Einstein-Podolsky-Rosen channels. Phys.Rev.Lett.,v.70, p.1895-1899 (1993).

3. Bouwmeester D., Pan Jian-Wei, Mattle K., Eibl M., Weinfurter H., Zeilinger A., Experimental quantum teleportation. Nature, v.390, p.575-579 (1997).

4. Einstein A., Podolsky B., Rosen N., Can quantum-mechanical description of physical reality be considered complete? // Phys.Rev. 1935, v.47, p.777-780.

5. Gariaev P., Tertishny G. The quantum nonlocality of genomes as a main factor of the

morphogenesis of biosystems. // 3th Scientific and medical network continental members meeting. Potsdam, Germany. May 6-9, 1999, p.37-39.

СПЕКТРОСКОПИЯ РАДИОВОЛНОВЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ ЛОКАЛИЗОВАННЫХ ФОТОНОВ: ВЫХОД НА КВАНТОВО-НЕЛОКАЛЬНЫЕ БИОИНФОРМАЦИОННЫЕ ПРОЦЕССЫ

И.В.Прангишвили, П.П.Гаряев, Г.Г.Тертышный, В.В.Максименко, А.В.Мологин, Е.А.Леонова, Э.Р.Мулдашев.

Дано описание явления генерации широкополосного радиоволнового излучения (РИ) специальным оптическим квантовым генератором. Продемонстрировано, что РИ может лежать в основе поляризационно-лазерно-радиоволновой c пектроскопии веществ. Механизм спектроскопии c вязан с неупругим рассеянием и локализацией фотонов в лазерных зеркалах и физико-математически формализован. Он отличается от традиционного комбинационного рассеяния фотонов. Спектр неупруго рассеянного света является непрерывным и занимает весь диапазон частот от до ( — частота рассеивающегося фотона). Для локализованных фотонов предложено модифицированное объяснение эффекта Эйнштейна-Подольского-Розена (ЭПР). Для мгновенной передачи (пермиссивной телепортации) сигнала вместо пары ЭПР-коррелированных фотонов достаточно наличия одного локализованного фотона. Показано, что РИ, считываемое с препаратов ДНК, несет морфогенетические сигналы. У растений-реципиентов РИ ДНК вызывает модификации морфогенезов, а также способно вызывать регенерацию радиационно поврежденного генетического аппарата растений. Высказано предположение, что передача РИ от ДНК к растениям-реципиентам происходит путём пермиссивной телепортации.

Ивери Варламович Прангишвили – д-р техн. наук, акад. АН Грузии, директор ИПУ РАН;

Петр Петрович Гаряев – д-р биол. наук, акад. Российской академии медико-технических наук (РАМТН), ст. н. с. ИПУ РАН;

Георгий Георгиевич Тертышный – канд. техн. наук, зав. c ектором ИПУ РАН;

Владимир Викторович Максименко – канд. физ.-мат. наук, ст. н. с. НИФХИ;

Алексей Вячеславович Мологин – аспирант ИПУ РАН;

Екатерина Александровна Леонова – инженер ИПУ РАН;

Эрнст Рифгатович Мулдашев – д-р. мед. наук, директор Всероссийского центра глазной и пластической хирургии глаза Министерства здравоохранения Российской Федерации.

SPECTROSCOPY of RADIOWAVE RADIATIONS of the LOCALIZED PHOTONS: the PATH to QUANTUM NONLOCALITY of BIOINFORMATION PROCESSES

I.V.Prangishvili, P.P.Gariaev, G.G.Tertishny, V.V.Maximenko, A.V.Mologin, E.A.Leonova, E.R.Muldashev.

It has been given the description of phenomenon of broadband radiowave radiation (RR) produced by the special optical quantum generator. It was shown, that RR can be used as the basis of polarization/laser/radiovawe spectroscopy of substances. The spectroscopy mechanism closely connected with inelastic scattering and photon localization in electronic systems of laser mirrors and it have been physic/mathematic formalized. It differs from traditional Raman effect of photons. The spectrum of inelastic scattered light is continuous and occupies all frequency range from up to ( — frequency of scattering photon). The explanation of effect of an Einstein–Podolsky–Rosen (EPR) for the localized photons is offered. It is enough the existence of unique localized photon instead of the EPR-correlated photons couple to transmit signal simultaneously (permissive teleportation). Is was shown that RR, reading from DNA samples, carries morphogenetic signals. RR of DNA induces plants-recipients morphogenetic modifications and also capable to reconstruct of radiated damage genome of plants. It has been proposed that RR transmission from DNA to plants-recipients goes on in permissive teleportation.

Источник